Mecânica dos fluidos/Fluxo na camada limite: diferenças entre revisões
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Linha 9:
Em geral, a camada limite é muito estreita em comparação com as demais dimensões do problema. Por isso é comum considerar a pressão p<sub>b</sub> no seu interior como idêntica à pressão na região de fluxo livre à mesma distância do ponto de estagnação. Como a espessura da camada limite aumenta com a distância ao ponto de estagnação, a velocidade v<sub>f</sub> também aumenta, devido à diminuição da seção de escoamento. Em vista disso, a pressão p<sub>f</sub> cai, de acordo com a equação de Bernouilli.
Em geral, a linha imaginária que limita a camada limite não é uma linha de corrente. Partículas de fluido atravessam essa linha. Isso é requerido pelo princípio da continuidade e pela suposição de incompressibilidade do fluido, uma vez que a área da seção transversal da camada limite aumenta com a distância ao ponto de estagnação. Como a área da camada limite em x<sub>1</sub> + δx é maior que em x<sub>1</sub>, entra fluido na camada limite à medida que nos afastamos do ponto de estagnação.
== Camada limite em uma placa plana de largura infinita ==
Linha 102 ⟶ 103:
<center><math>\delta \Phi_m \;=\; w \rho_0 \int_0^{yd} \frac{\partial v_x}{\partial x} \; \delta x \; dy</math></center>
=== Vazão de momento ===
Linha 117 ⟶ 116:
<center><math>\delta \Phi_v \;=\; 2 w \rho_0 \int_0^{yd} v_x (x_1) \cdot \frac{\partial v_x}{\partial x} \cdot \delta x \; dy</math></center>
=== Forças de superfície ===
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