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Então nós temos:
<math>Er1 '= \ frac {Xc1} {Ra1} * Ur </ math>
<math>Er2 '= \ frac {Xc2} {Ra2} * Ur </ math>
<math>Er1 = \ frac {Za1} {Ztot1} * Er1 '</ math>
<math>Er2 (a) = \ frac {Za '} {Ztot'} * Er2'-Ava * Er1 = \ frac {Za '} {Ztot'} * Er2'-Ava * \ frac {Za1} {Ztot1} Er1 '= \ frac {Za'} {Ztot '} * \ frac {Xc2} {Ra2} Ur-Ava * \ frac {Za1} {Ztot1} Er1' </ math>
<math>Er2 (k) = \ frac {Zk '} {Ztot'} * Er2 '+ Avk * Er1 = \ frac {Zk'} {Ztot '} * \ frac {Xc2} {Ra2} Ur + Avk * \ frac {Za1} {Ztot1} Er1 '</ math>
<math>Er2 (a) -Er2 (k) = \ frac {Xc2 * Ur} {Ztot '* Ra2} (Za'-Zk') - (Ava + Avk) * \ frac {Za1} {Ztot1} Er1 ' == 0 </ math>
<math>=>Er1 '= \ frac {\ frac {Xc2 * Ur} {Ra2 * Ztot'} (Za'-Zk ')} {(Ava + Avk) * \ frac {Za1} {Ztot1}} == \ frac {Xc1} {Ra1} * Ur </ math>
If Xc1=Xc2 and the capacitors are relatively large, it doesn't matter how large they are. They vanish from the equations!
Se Xc1 = Xc2 e os capacitores forem relativamente grandes, não importa quão grandes sejam. Eles desaparecem das equações!
Moreover, the ripple (Ur) itself vanishes! That is, the supply ripple may be very large!
Além disso, a ondulação (Ur) desaparece! Ou seja, a ondulação da fonte pode ser muito grande!
Xc1 = Xc2 =>
<math>Ra1 = Ra2 * \ frac {(Ava + Avk) \ frac {Za1} {Ztot1}} {\ frac {(Za'-Zk ')} {Ztot'}} </ frmath>
EAnd porquebecause Zk '<< Za' =>
<math>Ra1 = Ra2 * (Ava + Avk) \ frac {Ztot '} {Za'} * \ frac {Za1} {Ztot1} </ math>
EAnd porquebecause Ava eand Avk estãois muitovery próximosclose deto umone =>
<math>Ra1 = Ra2 * 2 \ frac {Ztot '} {Za'} \ frac {Za1} {Ztot1} </ pmath>
EAnd porquebecause Za 'para este tipofor dethis divisortype deof fasesphase-splitter éis muitovery próximoclose deto Ztot' =>
<math>Ra1 = 2 \ frac {Za1} {Ztot1} * Ra2 </ divmath>
FinalmenteFinally, vamoslet's calcularcalculate Ra1 parafor othe Williamson Phase-Splitter:
Ra2 = 22k
Za1 = rp + (u + 1) Rk = 7k + 21 * 470 = 17k
Ztot1 = Za1 + Ra = 17k + 47k = 64k
Putting this into the above equation yields:
Colocar isso na equação acima produz:
Ra1 = 11,7k = 12k (note quethat othe valororiginal originalvalue éis 33k).
Thus, using this value will reduce residual hum problems to be of 50 Hz only (AC-heating, that is).
Assim, a utilização deste valor reduzirá os problemas de zumbido residual para apenas 50 Hz (aquecimento CA, isto é).
{{Claro}}
==== Impedância de ganho e saída ====
====Gain and Output Impedance====
Ava = (-) \ frac {Ra * \ mu} {Ra + rp + (\ mu + 1) Rk} = (-) 0 896 </ p>
Avk <math>Ava= (-)\ frac {Rk Ra* \ mu} {Ra + rp + (\ mu + 1) Rk} = (-)0 ,896 </ divmath>
Za '<math>Avk= \frac{Rk*\mu}{Ra+rp + (\ mu + 1) Rk }= 469k 0,896</ math>
Zk <math>Za'= \ frac {rp + Ra} {(\ mu + 1} )Rk= 1,38k 469k</ math>
<math>Zk'=\frac{rp+Ra}{\mu+1}=1,38k</math>
Za = Za '// Ra = 21,0k </ p>
Zk <math>Za= Zk Za'// Rk Ra= 121,3k 0k</ pmath>
<math>Zk=Zk'//Rk=1,3k</math>
Essas equações mostram que o ganho para o anodo (Ava) e o ganho para o cátodo (Avk) é exatamente o mesmo. Isso não é tão estranho porque a corrente descarregada não pode fluir em nenhum outro lugar além do Ra e do Rk.
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